Kamis, 31 Januari 2013

[bs] Bagaimana membuat Transparent Boundary Conditions (TBC's) untuk Time-Dependent Linear Schrodinger Equation tanpa harus mempelajari TBC's

Transparent boundary conditions (TBC's) merupakan syarat idelanya simulasi traveling wave. TBC's diperlukan karena domain komputasi umumnya terbatas, maksimum selebar layar monitor komputer Anda. Sedangkan apa yang terjadi ketika traveling wave mencapai tepi domain komputasi adalah otomatis akan dipantulkan kembali. Gejala pemantulan oleh tepi domain komputasi ini umumnya tidak dinginkan karena dapat mengganggu jalanya pengamatan dalam problem space

TBC's yang bagus setidaknya harus memenuhi 4 syarat pokok sbb:

[1] 100 % menyerap tanpa menantulkan kembali.
[2] Stabil (Dapat menyerap berbagai panjang gelombang yang datang).
[3] Untuk menghemat tempat, ukuranya harus dapat dibuat setipis mungkin.
[4] Formulasinya sederhana



Gambar 1. Pada kasus perambatan gelombang 1 dimensi TBC's diletakkan pada batas x1 dan x2. 


Pada simulasi elektromagnetik, kita kenal perfect matched layer (PML) yang pada saat ini perumusanya telah cukup mapan dan memenuhi ke-4 syarat di atas. Perumusan PML berasal dari persamaan Maxwell. 

Pada kasus simulasi gelombang de Broglie (persamaan Schrodinger), perumusan TBC's umumnya dijumpai tidak sederhana dan implementasinya lumayan membingungkan hehehehe .. its just my personal opinion. Sehingga, ide berikut ini layak dicoba seandainya perumusan yang ada belum dapat diterapkan.

Kita mulai dari persamaan Schrodinger linear gayut waktu yang dituliskan sebagai :

  
                                                                                                       (1)


Untuk memroses fungsi gelombang kompleks, kami akan menguraikan Psi(r,t) menjadi komponen real dan imajiner yakni

                      
                                                                                                      (2)

Substitusi Persamaan (2) ke Persamaan (1) memberikan

                                                                                                       (3)

Pisahkan komponen real dan imajiner nya memberikan sepasang persamaan yakni

  
                                                                                                      (4)

Untuk tujuan simulasi dalam komputer, Persamaan (4) perlu diaproksimasi menggunakan central difference. Kami mulai dengan asumsi satu dimensi yang dipilih secara acak misalnya sejajar sumbu-x. Aproksimasi central difference Persamaa (4) terhadap waktu memberikan

  
                                                                                                      (5)

dan aproksimasi laplacianya adalah

                                                                                                     (6)

Selanjutnya, untuk menyederhakan penulisan kami akan gunakan notasi baru sbb :

                         
                                                                                                      (7)

Persamaan (4) dapat ditulis ulang dengan ekspresi central difference sebagai persamaan update yakni

                                                                                                     (8)
dan

          
                                                                                                       (9)


Persamaan (8) dan (9) merupakan persamaan Schrodinger dalam notasi finite difference orde dua yang masih murni, belum menggunakan TBC's. Kedua persamaan tersebut di-iterasi secara simultan untuk memeroleh solusi persamaan Schrodinger dalam problem space

Menggunakan sumber berupa pulsa sinusoidal gaussian envelope fungsi posisi, yakni

                
                                                                                                     (10)

Kita dapatkan solusi persamaan Schrodinger secara real time dan real space yakni


Gambar 2. Pulsa sinusoidal gaussian envelope dibangkitkan pada k0 = 150, dengan lebar pulsa (sigma) = 50 nm, dan panjang gelombang (lambda) = 10 nm.


Gambar 3. Setelah 84 femto second (fs), pulsa membentur tepi kanan batas domain komputasi dan dipantulkan kembali ke dalam problem space.


Sekarang, disambi belajar membuat TBC's yang lebih scientific, ide berikut ini bisa digunakan untuk membunuh fungsi gelombang de Broglie pada saat mencapai tepi domain komputasi. Ide nya adalah kita modifikasi Persamaan (8) dan (9) menjadi sbb :

                                                                                                      (11)

dengan alpha adalah nilai yang perlu kita cari secara trial and error .... hehehehehe. Namanya juga pengawuran, ya mesti sabar :)). Konsekuensi yang lain adalah kita juga perlu menetapkan seberapa tebal lapisan TBC's ini. Disini, setelah coba dan gagal 1000 x, kami peroleh angka yang cukup memuaskan yakni :

alpha    = zeros(1,x_step);  
tbc      = 20;          % ketebalan TBC's
factor   = 0.015;       % angka penyelamat 

for k=1:tbc
     alpha(k)            = factor*(tbc+1-k); % batas kiri
     alpha(x_step-tbc+k) = factor*(k-1);     % batas kanan
end


Skrip di atas maksudnya adalah: mula-mula kita set nilai alpha di seluruh problem space bernilai 0. Karena nilai exp(0) = 1 maka faktor redaman artifisial ini (alpha) tidak memengaruhi nilai asli dari Persamaan (8) dan (9). Selanjutya, pada lapisan PML atau TBCs nilai alpha baru memberi pengaruh sesuai definisi pada skrip di atas.

Aaand ..... here the result ... !!! :))



As you can see ...after 125 fs the wave perfectly absorbed by the TBC's. Lalu misalnya ada pertanyaan seberapa stabil TBC's pengawuran ini ? Atau, pada panjang gelombang berapa ia masih dapat berfungsi sempurna ... dst .. dst ... jawabanya adalah tidak tahu. Karena pendekatan ini murni numerik, tidak diturunkan dari asas fisika kuantum atau dari Persamaan Maxwell untuk kasus elektromagnetik, sehingga untuk mengetahui seberapa stabil ya perlu di coba-coba aja lagi. Saran saya, metode ini cocok dipakai dalam kelas, untuk menjelaskan konsep dasar tanpa harus mendalami teori TBC's yang cukup rumit tersebut :p


Senin, 28 Januari 2013

[bs] Solusi Persamaan Schrodinger Linear Gayut Waktu pada Potensial Barier Gendenshtein I


Bagian yang menarik dari simulasi quantum adalah interaksi antara partikel atau elektron ketika menubruk potensial barier, V(k). Interkasi tersebut dapat disimulasikan dengan mende-finisikan V(k) pada kawasan tertentu. Pertama, kami akan mensimulasikan gelombang materi elektron yang menghantam potensial konstan V_0 sebesar 0.91 eV pada k antara 500 sampai 600. Energi elektron yang datang dari ruang vakum seluruhnya merupakan energi kinetik sebesar 0.876 eV, yakni dibawah tingkat energi potensial barier. 


Gambar 1. Sebuah gelombang materi dari elektron yang berasal dari ruang vakum menubruk potensial barier dengan tinggi 0.910 eV.


Setelah 118 fs sebagain kecil gelombang berhasil menembus dinding potensial dan sebagian besar lainya dipantulkan kembali. Interaksi gelombang materi elektron dengan potensial barier ini mengakibatkan energi kinetik elektron berubah, terkonversi kedalam energi potensial, namun energi total tetap sama.


Pada mekanika kuantum tingkat lanjut, persamaan Schrodinger banyak diselesaikan untuk berbagai jenis potensial. Salah satunya adalah potensial Gendenshtein yang memiliki empat variasi yakni G.I, G.II, G.III dan G.IV \cite{suparmi}. Sebagai contoh kami akan menggunakan potensial G.I pada simulasi selanjutnya. Potensial G.I didefinisikan sebagai \cite{suparmi}.




Hasil simulasi perambatan gelombang materi elektron yang menubruk potensial barier Gendenshtein I tampak dalam Gambar 2 dan 3 sebagai berikut.



Gambar 2. Sebuah gelombang materi dari elektron yang berasal dari ruang vakum menubruk potensial barier Gendenshtein tipe I.





Gambar 3. Sebuah gelombang materi dari elektron yang berasal dari ruang vakum menubruk potensial  barier Gendenshtein tipe I dari arah yang berlawanan dengan sebelumnya.





Referensi

[1] Suparmi, Mekanika Kuantum II, Universitas Sebelas Maret, ISBN: 978 - 602 - 99344 - 2 - 7, Hal. 152, 169, 2011.

[2] Cecilia Yanuarief, Analisis Energi dan Fungsi Gelombang Potensial Non Sentral Rosen Morse Plus Hulthen, Rosen Morse, dan Coulomb Menggunakan Polinomial Romanovski, Master Tesis, Universitas Sebelas Maret, 2012.

[3] P.B. Visscher, A Fast Explicit Algorithm for The Time-Dependent Schrodinger Equation, Departement of Physiscs and Astronomy, University of Alabama, Tuscaloosa, Alabama 35487 - 0324, 1991.

[4] Dennis M. Sullivan, Electromagnetic Simulation Using The FDTD Method, IEEE Press Series ON RF and Microwave Technology, New York, USA, Hal. 137 - 139, 2000.

[5] Frederick Ira Moxley III, Fei Zhu dan Weizhong Dai, A Generalize FDTD Method with Absorbing Boundary Condition for Solving a Time-Dependent Linear Schrodinger Equation, American Journal of Computational Mathematics, 2, 163 - 172, 2012.

[6] James R. Nagel, The One-Dimensional Finite-Difference Time-Domain (FDTD) Algorithm Applied to the Schrodinger Equation, Lecture Note, University of Utah, james.nagel@utah.edu.






Selasa, 01 Januari 2013

[2013] Resolusi

Tahun 2013 telah tiba. Buatku tahun tersebut mengandung semester 3 dan 4 dimana aku berharap bisa menyelesaikan thesis ku. Allahuma amiin .....


Thesis ini sudah mulai dirintis sekitar September 2012. Untuk menyelesaikan ini aku menyusun mekanisme yang terdiri dari 3 pilar*, antara lain:

Pilar 1. Review : Membedah jurnal sampai kedalalam maksimum yang sanggup dilakukan. Memperkuat teori dasar.

Pilar 2. Halve Review : Membaca hasil penelitian yang sudah dikerjakan. Mencari background.

Pilar 3. Synthesis : Mengusulkan unsur atau kombinasi yang baru. Novelty

Pilar 1 :

*Review Pengantar metode FDTD. Menerjemahkan dan mengimplementasikan program FDTD dari buku karya Dennis M. Sullivan. Implementasi program sampai bab PML.

*Review Perambatan Gelombang dalam Indeks Mediun Negatif, Richard W. Ziolkowski et al. Simulasi baru berhasil dilakukan untuk level 1 Dimensi.

*Review  Solusi Analitik dan Numerik Perambatan Gelombang Elektromagnetik dalam Medium dengan Indeks Refraksi Gradasi Positif-Negatif, Mariana Dalarsson.

*Review Pendekatan Analitik Terhadap Karakter Spektral Antarmuka Gradasi Meliputi Indeks Refraksi Negatif pada Komposit Nano, Nils Dalarsson

*Review Teori Transformasi Z dan Metode FDTD, Dennis M. Sullivan


Pilar 2 :

*V. G. Veselago, 1968 : Elektrodinamika pada Substansi dengan Permetivitas dan Permeabilitas Negatif Simultan

*Smith et al, 2000 : Medium Komposit dengan Permeabilitas dan Permetivitas Negatif

*J.B Pendry, 2009 : Info Populer Metamaterial

*J. B. Pendry et al, 1999 : Sifat Magnetik dari Konduktor dan Peningkatan Gejala Nonlinear


Untuk review yang terkait isu topik tesis saya memohon maaf karena tidak dapat menyertakan kode program nya. Namun untuk isu yang lain, tetap akan disertakan seperti biasa. 

Salam,

Andri S. Husein


Ket :
*) Mekanisme ini belum teruji keberhasilannya.